Курсовая работа: Расчет и проектирование диода на основе кремния
В зависимости от полярности приложенного к внешним выводам
диода напряжения он может находиться в одном из двух устойчивых состояний:
непроводящем состоянии (р-n переход смещен в обратном
направлении) и проводящем состоянии (р-n переход смещен
в прямом направлении), при условии, что значения приложенного напряжения и
протекающего тока будут находиться в допустимых пределах. При изменении
полярности напряжения, приложенного к внешним выводам, диод может находиться в
динамическом состоянии выключения (смещение р-n перехода изменяется с прямого
на обратное) и в динамическом состоянии включения (смещение р-n перехода
меняется с обратного на прямое). Реальный силовой диод имеет структуру,
показанную на рис. 2.1, б. Рассмотрим (упрощенно) процессы, происходящие в
диоде при различной полярности приложенного к нему напряжения.
Непроводящее состояние силового диода. Под воздействием
обратного напряжения UR в диоде происходит расширение ООЗ (области
объемного заряда), которое продолжается до тех пор, пока падение напряжения в
ООЗ не станет равным UR, при этом особенность силовых диодов такова,
что расширение ООЗ происходит в основном в сторону низкоомной n-области,
называемой базой диода. В связи с тем что ширина ООЗ wsc связана с
величиной UR известным соотношением [5]
wsc=0,52√pUR, (1.1)
где wsc выражена в микрометрах, р - удельное
сопротивление материала n-базы дано в омах на сантиметр и UR-в вольтах,
становится ясно, что чем более высоковольтным является диод, тем толще он
должен быть. Существует ряд факторов, ограничивающих максимально возможное
обратное напряжение, которое может быть приложено к диоду. Одним из важнейших
для силовых диодов оказывается явление лавинного пробоя. Суть его состоит в
следующем. По мере увеличения прикладываемого к диоду напряжения растет не
только ширина ООЗ, но и максимальное электрическое поле внутри этой области.
Когда напряженность этого поля начинает превосходить некоторые критические
значения (обычно лежащие в диапазоне (0,5-1)·105 В/см), возникает
лавинное умножение носителей. (Физически этот процесс обусловлен тем, что
энергия, приобретаемая подвижным носителем заряда под действием поля за время
свободного пробега, становится достаточной для генерации электронно-дырочной
пары. В свою очередь, возникшие электрон и дырка вновь разгоняются и рождают
ещё по паре носителей и т. д.) В результате лавинного умножения ток через диод
лавинообразно нарастает. Обычно явление лавинного умножения описывают, вводя
коэффициенты размножения дырок Мр и электронов Мn, определяемые по довольно сложным формулам [6].
Другими важными факторами, ограничивающими напряжение,
которое может быть приложено к диоду, являются процессы, происходящие на его
поверхности. Дело в том, что, если не принимать специальных мер, пробой вблизи
поверхности полупроводника наступает значительно раньше, чем в его объеме.
Чтобы избежать этого, силовые диоды имеют специальный профиль поверхности -
фаску (рис. 1.5), которая позволяет избежать наступления поверхностного пробоя.
Рисунок 1.5 - Геометрия реального высоковольтного диода
Ток через диод IR к которому приложено обратное
напряжение, складывается в общем случае из трех компонент: диффузионного тока Id,
тока генерации в ООЗ Isc и тока поверхностной утечки Is:
IR = Id+Isc+Is.
Каждая из компонент IR по-разному зависит от
таких внешних факторов, как напряжение и температура. Кроме того, если для
диффузионного и генерационного токов их теоретические зависимости от
температуры и напряжения известны [9], то построить такую зависимость для
поверхностного тока пока не удалось. Среди причин этого следует указать на тот
факт, что в ток Is входят токи утечек через неконтролируемые примеси
на поверхности диода. К этому следует добавить, что все теоретические формулы
позволяют рассчитать плотности соответствующих токов, однако для расчета
полного тока надо еще знать площадь, через которую соответствующий ток
протекает. К сожалению, эта величина обычно не известна, так как есть веские
основания считать, что ток IR может протекать не по всей площади диода. Все это
приводит к тому, что ток IR рассматривают обычно как сугубо экспериментальную
характеристику диода. Его температурную зависимость чаще всего аппроксимируют
выражением [2]
IR(T)=IR(T0)ехр[а(T-T0)], (1.2)
где IR(T)-ток IR при температуре полупроводника, равной Т; а
коэффициент, лежащий в диапазоне 0,03-0,08 К-1.
В отличие от вольтамперной характеристики (ВАХ), показанной
на рис. 1.4, в реальных высоковольтных диодах часто не наблюдают резкого излома
ВАХ, т. е. зависимость тока от напряжения. ВАХ такого вида называют «мягкой»
характеристикой.
Проводящее состояние силового диода.
Под воздействием прямого напряжения потенциальный барьер
уменьшается, в результате чего концентрация неосновных носителей у границ р-n перехода (дырок в n-области и электронов в р-области)
экспоненциально возрастает. Это явление называют инжекцией неосновных носителей
заряда. Инжектированные носители начинают диффундировать в глубь полупроводника
возникает ток через диод. Приборы имеют толстую базу, падение потенциала на
которой приводит к весьма сложной связи между плотностью прямого тока через
диод и падением напряжения UF на нем [4]. Нам достаточно отметить
следующее.
Самой распространенной практической аппроксимацией ВАХ диода
в прямом направлении является линейная аппроксимация [4]
UF=UFO + rFIF, (1.3)
где UFO-nороговое напряжение диода; rF-дифференциальное
прямое сопротивление диода.
Cтепенная аппроксимация ВАХ, которая
в некоторых случаях может оказаться более близкой к экспериментальным данным:
U=KINF, (1.4)
где К и N-константы. Значения N в случае использования
аппроксимации лежат в диапазоне 0,3-0,8. На рис. 1.6 приведены реальная ВАХ
тиристора типа Т173-1250 и ее линейная и степенная аппроксимации.
Рисунок 1.6 - Вольт-амперная характеристика тиристора типа
Т173-1250 в открытом состоянии и ее линейная (–·–·–) и степенная (------)
аппроксимации: Uт = 0,119i0,32
С ростом температуры прямое падение напряжения, как правило,
увеличивается. Эту зависимость обычно получают из эксперимента, так как
корректная теоретическая модель температурной зависимости прямого падения
напряжения в настоящее время отсутствует.
Важным для понимания работы диода является то, что при
больших плотностях тока в его слоях происходит накопление подвижных носителей
заряда. Явление накопления заряда, как показано далее, существенно влияет на
процесс выключения силового диода, при этом основное влияние на характеристики
диода оказывает накопленный в n-базе заряд дырок: Qp. Это
обусловлено относительно большей инжекцией из более сильнолегированного р-слоя,
меньшей подвижностью дырок по сравнению с электронами, большей толщиной n-слоя
и большим временем жизни дырок в нем.
Накопленный заряд Q зависит от прямого тока через диод и в
стационарных условиях остается постоянным, так как процесс инжекции неосновных
носителей заряда уравновешивается процессом их рекомбинации.
Переходный процесс включения силового полупроводникового
диода. Под процессом включения диода понимается динамический процесс перехода
диода из непроводящего состояния в проводящее.
При изменении полярности напряжения источника с обратной на
прямую из-за инжекции неосновных носителей заряда электропроводность
полупроводниковой структуры диода резко увеличивается и через него начинает
протекать прямой ток IF. Физические процессы в самом диоде могут
оказывать влияние на процесс нарастания прямого тока только при временах до
нескольких десятков микросекунд. За это время заканчивается процесс модуляции
проводимости диода, после чего скорость нарастания прямого тока, а также его
установившееся значение определяются напряжением источника питания и
сопротивлением внешней цепи (при условии, что прямым напряжением на диоде можно
пренебречь из-за его малости).
Отметим, что между нарастающим прямым током в процессе
установления проводящего состояния диода и падением напряжения на нем
наблюдается емкостный сдвиг по фазе, обусловленный наличием диффузионной
емкости Сd Эта емкость определяется как отношение приращения заряда
избыточных неосновных носителей, накопленных в р- и n-слоях структуры, к
соответствующему приращению прямого напряжения на р-n переходе.
Сопротивление диода представляет собой простое
дифференциальное сопротивление диода, то есть сопротивление диода малому
переменному току при постоянном смещении.
Диффузионную емкость обычно связывают с изменением заряда
инжектированных носителей при изменении напряжения на диоде. Действительно,
инжектированные носители в течение некоторого времени существуют в областях
диода, примыкающих к p-n – переходу. При изменении напряжения часть
накопленных неосновных носителей может возвратиться в p-n – переход и пройти
через него в соседнюю область. Образующийся при этом ток аналогичен емкостному
току.
Однако к этому требуются некоторые пояснения и дополнения.
Дело в том, что при инжекции области, примыкающие к p-n – переходу,
остаются нейтральными, то есть никакой суммарный заряд в них не появляется.
Нейтрализация заряда происходит из-за подхода основных носителей в те области,
куда произошла инжекция неосновных носителей. Нейтрализация устанавливается за
очень малый промежуток времени – порядка времени максвеловской или
диэлектрической релаксации (обычно 10-11…10-12 с). Так
как концентрация основных носителей относительно велика и необходимое их
количество пополняется невыпрямляющим контактом, нейтрализация получается
практически полная. Следует заметить, что нейтрализуется не только заряд в
среднем по всей области, но и заряд в каждой точке, т.е. выполняется условие
локальной электрической нейтральности.
Страницы: 1, 2, 3, 4, 5, 6 |
