Курсовая работа: Особенности работы счетчиков излучения

Uн – Напряжение на нагрузке.

Отличительной особенностью данной схемы является то, что в одном полупериоде переменного напряжения от вторичной обмотки трансформатора “заряжается” один конденсатор, а во втором полупериоде от той же обмотки– другой. Поскольку конденсаторы включены последовательно, то результирующее напряжение на обоих конденсаторах ( на нагрузке) в два раза выше, чем можно получить от той же вторичной обмотки в схеме с однополупериодным выпрямителем.

Преимущества: Вторичную обмотку трансформатора можно расчитывать на значительно меньшее напряжение.

Недостатки: Значительные токи через вентили выпрямителя, Уровень пульсаций значительно выше, чем в схемах двухполупериодных выпрямителей.

Эта же схема может использоваться еще в двух вариантах:

Левая схема предназначена для получения двух напряжений питания одной полярности, правая – для получения двуполярного напряжения с общей точкой.

Во втором варианте схемы характеристики выпрямителя соответствуют характеристикам однополупериодного выпрямителя.

VIII. СЧЁТЧИК “СЛАБОГО БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ”. СТБ-13

В схеме рис.17 заменим счётчик СТС-5 на счётчик СТБ-13. С его помощью у нас есть возможность регистрировать слабее бета-излучение.

Счётчик СБТ-13 (паспортные данные)

Счётчик бета-излучения СБТ-13 предназначен для регистрации мягкого бета-излучения в полевых и лабораторных условиях.

Схема соединения электродов с выводами:

А-анод

К-катод

Основные электрические параметры:

Рабочее напряжение, В 380

Напряжение начала отсчёта, В 250-300

Протяжённость плато счётной характеристики, В, не менее 70

Наклон плато счётной характеристики, , не более 0,15

Чувствительность, 100-140

Собственный фон, , не более 0,6

Амплитуда импульса напряжения, В, не менее 20

Эффективность регистрации бета-излучения,%, не менее 45

Допустимый режим эксплуатации:

Указания по эксплуатации:

При эксплуатации счётчика значения величин, определяющих режим эксплуатации, не должны выходить за указанные значения.

Для продолжительной и устойчивой работы счётчика необходимо:

А) не допускать попадания на счётчик всякого рода загрязнений, могущего ухудшить его изоляционные свойства;

Б) оберегать счётчик от ударов и механических повреждений;

В) при включении счётчика соблюдать полярность.

3. Остальные условия по эксплуатации ССЗ 394 022 ТУ

Драгоценных металлов не содержит.

IX. РАЗРАБОТКА МИКРОСХЕМЫ ДЛЯ СЧЁТЧИКА СЛАБОГО БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЯ

После тщательной проверки работоспособность схемы (рис.17) с счётчиком СТБ-13, необходимо разработать микросхему, чтобы наш счётчик был компактным и удобным в применении.

А – счётчик СТВ-13 (4-ый контакт);

Б – счётчик СТВ-13 (8-ой контакт);

В – трансформатор (5-ый вывод);

Г – индикатор;

Д – миллиамперметр;

Е – трансформатор (8 – ой вывод);

Ж – трансформатор (6 - ой вывод);

З – миллиамперметр.

X. ПРИМЕНЕНИЕ СЧЁТЧИКА

С помощью счётчика слабого бета – излучения можно зафиксировать рентгеновские лучи.

При наблюдении дифракции рентгеновских лучей, отражающие плоскости могут быть расположены либо параллельно поверхности образца, либо перпендикулярно.

В первом случае говорят, что кристалл вырезан по геометрии Брега.

Во втором случае говорят, что кристалл вырезан по геометрии Лауэ. (рисунок 18)

Рассмотрим аномальное прохождение рентгеновских лучей .Направим параллельный пучок монохроматических рентгеновских лучей параллельно плоскости. Если на пути этого луча ,проходящего сквозь пластинку, поставить счетчик слабого бета излучения ,то можно будет зафиксировать рентгеновское излучение.(рисунок 19)

Обозначим интенсивность падающего луча J0 ,а выходящего J,тогда получим зависимость:

J=J0 ·exp(-μ0 · t)

μ0 - линейный (фотоэлектрический) коэффициент поглощения фотоэлектрических лучей .Зависит от сорта атомов исследуемого образца.

Если пластина вырезана из монокристалла ,удовлетворяющего модели идеального кристалла, то поворачивая кристалл относительно нормали к поверхности образца и плоскости рисунка до тех пор пока угол скольжения Q не станет равным углу Q из условия Вульфа-Брега :

2·d· sin Q =λ (рисунок 19 лучи 2, 2’ и 2”)

Регистрируя счетчиком прямой и отраженные лучи мы можем прийти к соотношению :

J =J = 0,25 ·J0 ·exp(- μ· t)

μ- интерференционный коэффициент поглощения (аномальный).Получаем ,что здесь интенсивность больше ,чем в случае параллельного прохождения рентгеновских лучей ,так как μ > μ0 (для Ge , Si , GaAs )

Впервые это явление обнаружил немецкий физик Борман. Для наблюдения эффекта Бормана кристалл должен удовлетворять условиям :

Кристалл должен быть практически бездефектным, идеальным.

Кристалл должен быть “толстым”, удовлетворять условию: μ0 · t  10

Аномальное прохождение будет возможно лишь при условии выполнения условия Вульфа – Брега.

СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ

1. “Дозиметрические приборы”, под редакцией Г.А. Абрамова, Москва, 1958г.

2. “Схемы с полупроводниковыми приборами” (сборник переводов) под редакцией Малинина Р.М., Военное издательство: Москва, 1960г.